窄線寬、低噪聲級(jí)聯(lián)金剛石拉曼激光器

　　受激拉曼散射(stimulated Raman scattering, SRS)作為一種無空間燒孔效應(yīng)且可實(shí)現(xiàn)波長(zhǎng)高效轉(zhuǎn)換的三階非線性光學(xué)效應(yīng)，是獲得窄線寬、特殊波長(zhǎng)激光輸出的有效手段。得益于拉曼轉(zhuǎn)換的級(jí)聯(lián)轉(zhuǎn)換和自相位匹配特點(diǎn)，可在單一諧振腔內(nèi)獲得多波長(zhǎng)且高光束質(zhì)量激光的同軸輸出。金剛石晶體作為出色的拉曼晶體介質(zhì)，其在實(shí)現(xiàn)窄線寬、多波長(zhǎng)激光產(chǎn)生方面展現(xiàn)出巨大的優(yōu)勢(shì)。目前，國(guó)內(nèi)外研究團(tuán)隊(duì)通過采用主動(dòng)穩(wěn)頻、引入非線性損耗等方式實(shí)現(xiàn)了高功率的單頻金剛石拉曼激光運(yùn)轉(zhuǎn)，但對(duì)金剛石拉曼激光輸出線寬的測(cè)量和噪聲特性研究仍是空白。因此，揭示制約金剛石拉曼激光輸出線寬和頻率穩(wěn)定性的因素、探明如何實(shí)現(xiàn)有效的激光噪聲抑制和線寬壓縮是當(dāng)前亟需突破的難題。

　　本工作主要圍繞金剛石拉曼激光輸出縱模特性和噪聲特性展開研究，通過探究腔模與拉曼增益匹配的關(guān)系和調(diào)控技術(shù)，實(shí)現(xiàn)了單模運(yùn)轉(zhuǎn)下拉曼激光線寬相對(duì)于泵浦線寬壓縮2倍以上，且噪聲具有明顯抑制效果的一階和級(jí)聯(lián)金剛石拉曼激光輸出(實(shí)驗(yàn)裝置如圖1所示)。

　　圖1窄線寬級(jí)聯(lián)金剛石拉曼激光器結(jié)構(gòu)示意圖

　　在實(shí)驗(yàn)中，首先使用 1064 nm 激光作為泵浦光，通過一階和二階拉曼轉(zhuǎn)換分別獲得了 1240 nm 和 1485 nm 的拉曼激光輸出，并深入研究了 Stokes 光縱模特性隨諧振腔長(zhǎng)度周期性變化的規(guī)律。從圖 2 可以看出，諧振腔長(zhǎng)度的變化導(dǎo)致腔內(nèi)不同縱模與拉曼增益中心的位置交替匹配，從而使得拉曼激光輸出在單縱模和多縱模之間呈現(xiàn)出隨腔長(zhǎng)變化的周期性規(guī)律。這一現(xiàn)象為理解腔長(zhǎng)對(duì)拉曼激光縱模動(dòng)態(tài)的影響，以及優(yōu)化頻率穩(wěn)定性提供了重要依據(jù)。

　　圖2不同腔長(zhǎng)下的縱模輸出特性

　　因此，作者在未引入主動(dòng)穩(wěn)頻裝置的情況下，通過主動(dòng)調(diào)節(jié)腔長(zhǎng)成功實(shí)現(xiàn)了在不同腔參數(shù)下穩(wěn)定的單縱模一階和二階 Stokes 激光輸出，連續(xù)穩(wěn)定運(yùn)行時(shí)間超過 10分鐘。通過線寬測(cè)量發(fā)現(xiàn)，在最高運(yùn)轉(zhuǎn)功率下，1240 nm 和 1485 nm 激光的線寬分別為 3.0 kHz 和 2.7 kHz，相較于泵浦光線寬實(shí)現(xiàn)了超過 2 倍的壓縮。此外，對(duì)二階 Stokes 光的噪聲特性進(jìn)行了測(cè)量(見圖 3)，由于拉曼轉(zhuǎn)換的線寬壓縮效應(yīng)，二階 Stokes 光在整個(gè)測(cè)量頻段內(nèi)的噪聲特性均優(yōu)于泵浦光，噪聲性能提升高達(dá) 3 個(gè)數(shù)量級(jí)，其本征線寬達(dá)到3.6 Hz。

　　圖3 二階Stokes噪聲與泵浦對(duì)比

　　總結(jié)與展望

　　本研究第一次驗(yàn)證金剛石拉曼激光在噪聲抑制方面的特性，通過將腔模與拉曼增益精確匹配，在無需引入主動(dòng)穩(wěn)頻裝置的情況下，成功實(shí)現(xiàn)了對(duì)級(jí)聯(lián)金剛石拉曼激光窄線寬與噪聲抑制的原創(chuàng)性探索。研究結(jié)果為解決傳統(tǒng)拉曼激光器頻率不穩(wěn)定的問題提供了全新的技術(shù)思路，同時(shí)為金剛石激光器在精密測(cè)量、環(huán)境監(jiān)測(cè)和生物醫(yī)學(xué)等領(lǐng)域的實(shí)際應(yīng)用奠定了重要的技術(shù)基礎(chǔ)，具有廣闊的應(yīng)用前景和深遠(yuǎn)的學(xué)術(shù)意義。

　　參考文獻(xiàn)： 中國(guó)光學(xué)期刊網(wǎng)

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